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  • 쪽입자
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  • 입자물리의 파르톤( Parton )은 입자 물리에서는 고 에너지 강입자(하드론) 충돌을 분석할 방법으로 1969년에 리처드 파인만이 파르톤 모델을 제안하였다. 이 모델에서 강입자(예, 양성자)는 파르톤이라 명명된 수많은 점과 같은 성분으로 구성되어 있다. 더욱이 하드론이 기준 좌표계인데 여기서 그것은 무한 운동량을 지닌다. — 고에너지에서 유효한 가정이다. 그리하여 파르톤 모델은 시간 팽창에 의해 지연되고 강입자 전하 분포는 로렌쯔 수축된다. 그리하여 들어오는 입자는 순간적이고 결맞지 않게 산란될 것이다. 파르톤 모델은 Bjorken 과 파스초스가 전자-양성자의 깊은 비탄성 산란에 즉시 적용하였다. 그 뒤에 Bjorken 스케일링의 실험적 관찰과 함께 쿼크 모델의 확인과 양자 색동역학내의 점근 자유도의 확정으로 파르톤은 쿼크와 글루온과 정합되었다. 파르톤 모델은 고에너지에서 정당화될 수 있는 근사로 남는다. 그리고 다른 것들은 여러 해에 걸쳐 이론을 확장하였다. QCD 결합 상태내의 원래의 비섭동적 효과 때문에 파르톤 분포 함수는 섭동 QCD에 의해 얻어질 수 없다. 현재의 격자 QCD 계산의 한계로 인해 알려진 파트론 분포함수는 실험 자료를 사용하여 얻어진다.
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  • 입자물리의 파르톤( Parton )은 입자 물리에서는 고 에너지 강입자(하드론) 충돌을 분석할 방법으로 1969년에 리처드 파인만이 파르톤 모델을 제안하였다. 이 모델에서 강입자(예, 양성자)는 파르톤이라 명명된 수많은 점과 같은 성분으로 구성되어 있다. 더욱이 하드론이 기준 좌표계인데 여기서 그것은 무한 운동량을 지닌다. — 고에너지에서 유효한 가정이다. 그리하여 파르톤 모델은 시간 팽창에 의해 지연되고 강입자 전하 분포는 로렌쯔 수축된다. 그리하여 들어오는 입자는 순간적이고 결맞지 않게 산란될 것이다. 파르톤 모델은 Bjorken 과 파스초스가 전자-양성자의 깊은 비탄성 산란에 즉시 적용하였다. 그 뒤에 Bjorken 스케일링의 실험적 관찰과 함께 쿼크 모델의 확인과 양자 색동역학내의 점근 자유도의 확정으로 파르톤은 쿼크와 글루온과 정합되었다. 파르톤 모델은 고에너지에서 정당화될 수 있는 근사로 남는다. 그리고 다른 것들은 여러 해에 걸쳐 이론을 확장하였다. QCD 결합 상태내의 원래의 비섭동적 효과 때문에 파르톤 분포 함수는 섭동 QCD에 의해 얻어질 수 없다. 현재의 격자 QCD 계산의 한계로 인해 알려진 파트론 분포함수는 실험 자료를 사용하여 얻어진다. 실험적으로 결정된 파르톤 분포 함수는 세계적으로 다양한 그룹에서 얻을 수 있다. 주요 비편극 자료 집합은 아래와 같다. * CTEQ, CTEQ 협력 * GRV, M. 글뤽, E. 레야, 과 A. 보그트 * MRST, A. D. 마틴, R. G. 로버츠, W. J. 스털링, 과 R. S. 쏜 일반 파르톤 분포는 더 근래의 접근으로 파르톤의 횡 운동량과 스핀과 같은 더 많은 변수의 함수로서 파르톤 분포를 구현하여 하드론 구조를 더 좋게 이해하는 것이다. 보통의 파르톤 분포 함수는 일반 파르톤 분포가 추가의 변수에 대해 적분될 때 회복된다. 일반 파르톤 분포는 컬라이더 과정의 낮은 운동량을 더 자세하게 기술하기를 희망한다.
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