| rdfs:comment
| - Если рассматривать свет как поток корпускулярных частиц, как его рассматривал Ньютон, то, исходя из Закона Всемирного Тяготения, можно утверждать, что свет должен отклоняться от своего первоначального направления вблизи массивных тел. И. Зольднер в 1801 году опубликовал статью в астрономическом ежегоднике, где предоставил решение задачи об отклонения луча света в гравитационном поле Солнца. RB-прямой луч, QA-преломлённый луч, CM=r, CP=x, MP=y, CA=R=1, углы , Двойное ускорение свободного падения тела в каждой точке его траектории будет определяться как 2gr -2 Проекции этого ускорения на оси: (VII)
|
| abstract
| - Если рассматривать свет как поток корпускулярных частиц, как его рассматривал Ньютон, то, исходя из Закона Всемирного Тяготения, можно утверждать, что свет должен отклоняться от своего первоначального направления вблизи массивных тел. И. Зольднер в 1801 году опубликовал статью в астрономическом ежегоднике, где предоставил решение задачи об отклонения луча света в гравитационном поле Солнца. Согласно решению Зольднера угол отклонения луча должен был составить 0".87, но наблюдения, проведённые позднее, показали результат 1".74-2".10, что было больше расчётов Зольднера минимум в 2 раза. В тоже время А.Эйнштейн в 1911 году получил результат такой же, как у Зольднера, а в 1916 году результат, ровно в 2 раза превосходивший результат Зольднера, что хорошо соответствовало наблюдениям. Объяснился новый результат рангом гравитационного взаимодействия со светом, равнный двум. Но более поздняя проверка расчётов Зольднера выявила в его расчётах ошибку. Безошибочное решение Зольднера даёт отклонение для луча света 3".48, что в 2 раза превышает наблюдаемое, а не меньше, как считалось ранее и ранг гравитационного взаимодействия со световой волной, т.о. можно определить как 0.5. Ниже приводится решение Зольднера и его критический анализ. Файл:Fig-3.jpg Здесь RB-прямой луч, QA-преломлённый луч, CM=r, CP=x, MP=y, CA=R=1, углы , Двойное ускорение свободного падения тела в каждой точке его траектории будет определяться как 2gr -2 Проекции этого ускорения на оси: (I) Умножив первое уравнение из (I) на , а второе на и сложив их, получим: (II) Умножив первое уравнение из (I) на , а второе на и сложив их, получим: (III) Обозначим: (IV) Продифференцируем (IV): (V) (VI) Продифференцируем (IV) ещё раз: (VII) (VIII) Подставим (VII) и (VIII) в (II): (IX) Подставим (VII) и (VIII) в (III): (X) Умножим (IX) на dt: (XI) Решая (XI) интегрированием, получаем: (XII) Далее Зольднер, по-видимому, делает ошибку и утверждает, что константа C=cR=v, где c-скорость света, хотя понятно, что соответствует площади прямоугольного треугольника , катеты которого cdt и R и константа интегрирования должна равняться C=cR/2. Эта ошибка не влияет на дальнейший вывод формул, а только на конечную формулу. (XIII) Отсюда: (XIV) Подставим (XIV) в (X) и умножим на 2dr: (XV) После интегрирования (XV): (XVI) (XVII) Подставим (XIV) в (XVII): (XVIII) Обозначим: (XIX) Подставим (XIX) в (XVIII): (XX) Проинтегрировав (XX): (XXI) где -некоторая константа. (XXII) Подставив (XIX) в (XXII): (XXIII) Для : (XXIV) Для и r=1: (XXV) Подставив (XXV) в (XXIV): (XXVI) Преобразовав (XXIV): (XXVII) Обозначим: (XXVIII) (XXIX) (XXX) Подставив (XXVIII),(XXIX),(XXX) в (XXVII): (XXXI) Преобразовав: (XXXII) Уравнение для всех канонических сечений: (XXXIII) Необходимо найти угол : (XXXIV) Известное соотношение (XXXV) Подставляем в (XXXIII): (XXXVI) Сравнивая коэффициенты в (XXXVI) с аналогичными в (XXXII), определяем эти коэффициенты: (XXXVII) (XXXVIII) Подставив (XXXVII) и (XXXVIII) в (XXXIV): (XXXIX) Помня из (XXIV), что в чиcлителе при g стоит R=1, из начальных условий определяя, что g=gRR/2 и подставляя константу Зольднера v=cR, умножив величину угла в 2 раза, получаем итоговый угол по Зольднеру: (XXXX) Если заменить константу Зольднера на исправленную константу v=cR/2, то итоговый угол для корпускулярного луча: (XXXXI) Существуют также и другие попытки расчёта угла отклонения света для корпускулярного луча более короткими способами и они также дают результат 0".87, но они не учитывают угол наклона луча света вблизи поверхности массивного тела, а расчитывают общее приращение скорости в направлении массивного тела по всей длине луча.
|
![[RDF Data]](/fct/images/sw-rdf-blue.png)